Neste trabalho aplicamos o Princípio de Compatibilidade de Fase, estabelecido em \cite{04283}, ao problema do cruzamento espacial de dois sistemas dinâmicos com taxas de fase distintas. O ponto de partida é a existência de uma ação acumulada \(S[\gamma]\) associada a cada evolução admissível e a definição da fase dinâmica por \[ \phi=\frac{S}{\hbar}. \] A compatibilidade exata entre duas evoluções \(A\) e \(B\) é então caracterizada pela condição \[ \Delta\phi(t)=2\pi n \quad\Longleftrightarrow\quad \Delta S(t)=2\pi n\hbar, \qquad n\in\mathbb Z. \] Com base nessa estrutura, distinguimos dois domínios logicamente independentes: o domínio geométrico de coincidência espacial, \[ E_{\mathrm{esp}}=\{\,t:\mathbf r_A(t)=\mathbf r_B(t)\,\}, \] e o domínio interferencial de compatibilidade de fase, \[ E_{\phi}=\{\,t:\Delta S(t)=2\pi n\hbar,\ n\in\mathbb Z\,\}. \] Define-se então o conjunto de interação coerente por \[ E_{\mathrm{int}}=E_{\mathrm{esp}}\cap E_{\phi}. \] Mostra-se, assim, que a coincidência espacial é condição necessária, mas não suficiente, para interação coerente exata. No caso cinemático elementar de duas fases lineares, \[ \phi_A(t)=\omega_A t+\phi_{A0}, \qquad \phi_B(t)=\omega_B t+\phi_{B0}, \] obtém-se \[ \Delta\phi(t)=(\omega_A-\omega_B)t+\Delta\phi_0, \] de modo que, para \(\omega_A\neq\omega_B\), os instantes de compatibilidade são dados por \[ t_n=\frac{2\pi n-\Delta\phi_0}{\omega_A-\omega_B}, \] formando um conjunto discreto. Em consequência, um instante arbitrário de cruzamento espacial \(t_0\in E_{\mathrm{esp}}\) não pertence genericamente a \(E_{\phi}\), e, portanto, não pertence genericamente a \(E_{\mathrm{int}}\). Apresenta-se ainda uma realização relativística mínima, baseada na ação \[ S=-mc^2\tau, \] da qual resulta \[ \phi=-\frac{mc^2}{\hbar}\tau. \] Para dois sistemas com tempos próprios distintos, a diferença de fase é \[ \Delta\phi=\frac{mc^2}{\hbar}(\tau_B-\tau_A), \] e a desigualdade entre os ritmos de tempo próprio implica diferença entre taxas de fase, restabelecendo o caráter episódico da compatibilidade. Introduz-se, por fim, uma extensão operacional de resolução finita, na qual uma tolerância interferencial \(\delta\phi>0\) define janelas causais efetivas de largura \[ \Delta t_{\mathrm{porta}}=\frac{2\delta\phi}{|\omega_A-\omega_B|}, \] mostrando que, no limite de grande separação espectral, a coincidência entre cruzamento espacial e compatibilidade efetiva torna-se progressivamente mais rara. O resultado central do artigo pode ser sintetizado pela implicação \[ \text{coincidência espacial} \not\Rightarrow \text{interação coerente}. \] O trabalho não pretende derivar a estatística de Bose--Einstein, substituir a eletrodinâmica quântica ou construir uma teoria completa de espalhamento fóton--fóton. Seu resultado é mais restrito e mais preciso: estabelece, como aplicação física do Princípio de Compatibilidade de Fase, que a interação coerente exata entre dois sistemas requer não apenas coincidência geométrica, mas também pertencimento ao conjunto de compatibilidade de fase.