The article was dedicated to research of acoustic field, that formed by the sound source in shallow water. Shallow water was introduced by the waveguide with combine boundaries, where button boundary is a soft boundary and top boundary is a hard boundary. Source’s location can change in waveguide’s width range. Pressure field obtained as a precise solution of Helmholtz equation.A source with small wave dimensions, that emanate normal acoustic waves, created the field of intensity. Field have local-vortex structure is subject to superimposition of oscillation modes.Took into account ratio of pressure to particle velocity. This ratio helps to define the module of intensity and angle of inclination relative to the horizontal axis of the waveguide. Obtained distribution of intensity’s vector for the combination of next parameters: sea’s depth(width of the waveguide), oscillation frequency, source’s location and choice of point of monitoring in terms combine boundaries.Graphics show dependencies vector field of intensity in waveguide’s space, also show a heterogeneous structure of intensity’s field and dependence of an intensity’s distributions on mutual source’s and receiver’s location. In obtained distributions vector field on intensity defined points of local minimums of intensity, a position of vortex structures, directions of vortex’s rotation around singular points, also, defined mathematical conditions of their occurrence and defined the spatial frequency of such structures.Showed, that intensity’s distribution have the asymmetric view relative to the axis of source’s location, vortex point corresponds minimum of pressure at this point and saddle point corresponds minimum of particle velocity in saddle point.Ref. 11, fig. 8.

На прикладі плоско-паралельного, безкінечного по довжині, регулярного хвилеводу з комбінованими границями показано можливі ситуації та закономірності формування векторного поля інтенсивності в мілкому морі. При цьому для різних горизонтів розташування акустичного монохроматичного джерела малих хвильових розмірів отримано розрахункові дані щодо утворення локально-вихрових та сідлових ділянок поля інтенсивності в області низьких частот (30-120 Гц). При врахуванні лише однорідних нормальних хвиль встановлено , що виникнення особливих точок поля відбувається відповідно до взаємодії амплітудно-фазових особливостей розподілень тисків та складових коливальних швидкостей у вертикальних перерізах хвилеводу, а також у залежності від горизонту розміщення джерела, частоти, глибини моря. При цьому також показано вплив ізольованих нулів тиску та ізольованих нулів складових коливальної швидкості на формування сінгулярних точок типу “вихор”, ”сідло”.Визначено суттєву неоднорідність поля інтенсивності в робочому середовищі за модулем і напрямком, а також встановлено, що розташування особливих точок і відповідних вихрових і сідлових структур в умовах задачі є асиметричним, навіть для ситуації розміщення джерела звуку на вісі хвилеводу. 8 бібліографічних посилань та 8 рисунків.Бібл. 11, рис. 8.

На примере плоско-параллельного бесконечного по длине регулярного волновода с комбинированными границами показаны возможные ситуации и закономерности формирования векторного поля интенсивности в мелком море. При этом для разных горизонтов расположения акустического монохроматического источника малых волновых размеров получены расчетные данных о создании локально-вихревых и седельных участков поля интенсивности в области низких частот (30-120 Гц). При учёте только однородных нормальных волн установлено, что возникновение особых точек поля происходит вследствие взаимодействия амплитудно-фазовых особенностей распределений давлений и составляющих колебательных скоростей в вертикальных сечениях волновода, а также в зависимости от горизонта размещения источника, частоты, глубины моря. При этом показано также влияние изолированных нулей давления и изолированных нулей составляющих колебательной скорости на формирование сингулярных точек типа "вихрь", "седло".Определена существенная неоднородность поля интенсивности в рабочей среде по модулю и направлению, а также установлено, что расположение особых точек и соответствующих вихревых и седловых структур в условиях задачи является асимметричным даже для ситуации размещения источника звука на оси волновода,Библ. 11, рис. 8.